粉體穩(wěn)態(tài)流的判定流動(dòng)性的標(biāo)準(zhǔn)分級(jí)
　　流、穩(wěn)態(tài)－臨界狀態(tài)時(shí)散裝固體的連續(xù)塑性變形。
　　流動(dòng)函數(shù)FF－特定散裝固體的無(wú)側(cè)限屈服強(qiáng)度和主要固結(jié)應(yīng)力的關(guān)系曲線。
　　有時(shí)也稱做開(kāi)裂函數(shù)，是由Jenike提出的，用來(lái)表示松散顆粒粉體的流動(dòng)性能。
　　松散顆粒粉體的流動(dòng)取決于由密實(shí)而形成的強(qiáng)度。
　　當(dāng)fc=0時(shí)，F(xiàn)F趨向無(wú)窮，即粉體*自由流動(dòng)
　　流動(dòng)性的標(biāo)準(zhǔn)分級(jí)如下：
　　FF <1 不流動(dòng)，凝結(jié)
　　1< FF <2 很粘結(jié)，附著性強(qiáng)，流不動(dòng)
　　2< FF <4 粘結(jié)，有附著性
　　4< FF <10 容易流動(dòng)
　　10< FF 自由流動(dòng)
　　影響粉體流動(dòng)性的因素
　　粉體加料時(shí)的沖擊：沖擊處的物料應(yīng)力可以高于流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的應(yīng)力；
　　溫度和化學(xué)變化：高溫時(shí)顆粒可能結(jié)塊或軟化，而冷卻時(shí)可能產(chǎn)生相變，這些都可能影響粉體的流動(dòng)性；
　　濕度：濕料可以影響屈服軌跡和壁摩擦系數(shù)，而且還能引起料壁黏附；
　　粒度：當(dāng)顆粒變細(xì)時(shí)，流動(dòng)性常常降低，而壁摩擦系數(shù)卻趨于增加；
　　振動(dòng)：細(xì)顆粒的物料在振動(dòng)時(shí)趨于密實(shí)，引起流動(dòng)中斷。
　　料斗－料倉(cāng)結(jié)構(gòu)的融合部分。
　　主要固結(jié)應(yīng)力－由穩(wěn)態(tài)流的莫爾應(yīng)力圓產(chǎn)生的大主應(yīng)力。莫爾應(yīng)力圓相切于有效屈服軌跡。
　　無(wú)側(cè)限屈服強(qiáng)度－莫爾應(yīng)力圓的大主應(yīng)力相切于小主應(yīng)力為零的屈服軌跡。也稱為開(kāi)放屈服強(qiáng)度f(wàn)c
　　在一個(gè)筒壁無(wú)摩擦的、理性的圓柱形圓筒內(nèi)，使粉體在一定的密實(shí)主應(yīng)力s1作用下壓實(shí)，然后取去圓筒，在不加任何側(cè)向支承的情況下，如果被密實(shí)的粉體試樣不倒塌，則說(shuō)明其具有一定的密實(shí)強(qiáng)度。這一密實(shí)強(qiáng)度就是開(kāi)放屈服強(qiáng)度f(wàn)c。
　　如果粉體倒塌料了，則說(shuō)明這種粉體的開(kāi)放屈服強(qiáng)度f(wàn)c=0。
　　開(kāi)放屈服強(qiáng)度f(wàn)c值小的粉體，流動(dòng)性好，不易結(jié)拱。
　　臨界狀態(tài)-散裝固體堆積密度的應(yīng)力狀態(tài)和剪切帶的剪切應(yīng)力在恒正應(yīng)力下剪切過(guò)程中保持不變.
　　剪切試驗(yàn)－此實(shí)驗(yàn)通過(guò)施加不同狀態(tài)的應(yīng)力和壓力來(lái)確定散裝固體的流動(dòng)性
　　內(nèi)摩擦?xí)r間角－切點(diǎn)的時(shí)間屈服軌跡與經(jīng)過(guò)原點(diǎn)的莫爾應(yīng)力圓的傾斜角。或稱為時(shí)效內(nèi)摩擦角.
　　時(shí)間（時(shí)效）屈服軌跡－在一定時(shí)間內(nèi)給定的正應(yīng)力情況下，散裝固體的屈服軌跡已保持休止一段時(shí)間。
　　堆積（松裝）密度--散裝固體數(shù)量除以其總體積的質(zhì)量。
　　壁摩擦角-壁剪切應(yīng)力與壁正應(yīng)力比率的反正切。是指粉體與壁面之間的摩擦角，壁表面能使粉末滑移必須傾斜的角度，壁面摩擦角一般為10-45度。壁面摩擦角也稱斜槽角。反應(yīng)了粉體層與固體壁面的摩擦性質(zhì)。